核(he)磁共(gong)振自(zi)旋—自(zi)旋弛(chi)豫時間T2

核(he)磁矩(ju)μ1在(zai)外(wai)場B0中(zhong)極(ji)化(hua)後(hou)，可以(yi)分解(jie)為μ∥和(he)μ1⊥分(fen)量．由於μ∥繞(rao)B0以(yi)ω0進動(dong)，μ1⊥在(zai)xy平(ping)面上(shang)以(yi)ω0繞B0旋(xuan)轉(zhuan)，它在(zai)鄰(lin)近核(he)磁矩(ju)μ2處(chu)產生(sheng)—個頻(pin)率為ω0的局(ju)域(yu)旋(xuan)轉(zhuan)磁場(chang)bL，如圖(tu)1所(suo)示(shi)。

圖(tu)1 μ1⊥在(zai)μ1處(chu)產生(sheng)壹個旋轉(zhuan)磁場(chang)bL

因(yin)為μ2也(ye)繞(rao)B0以(yi)ω0進動(dong)，在(zai)bL場(chang)的磁(ci)力(li)矩(ju)作用下，μ2有(you)可能(neng)發生章(zhang)動(dong)。因(yin)為μ1和(he)μ2是同(tong)類(lei)核(he)，進動(dong)頻(pin)率相同(tong)，相互(hu)作(zuo)用(yong)(交(jiao)換(huan)能(neng)量，交(jiao)換(huan)自(zi)旋(xuan)角(jiao)動(dong)量)很容易，在(zai)量子(zi)力(li)學(xue)裏，被認為是壹(yi)個flip—flop的過(guo)程(cheng)，與(yu)核(he)電子(zi)學(xue)中(zhong)雙(shuang)穩態多諧振蕩(dang)器相類(lei)似(si)。這(zhe)個過(guo)程(cheng)可在(zai)整(zheng)個自旋(xuan)系綜(zong)內相繼(ji)發生，能量子(zi)在(zai)鄰(lin)近核(he)自旋(xuan)之間傳(chuan)遞(di)．假設(she)核(he)磁矩(ju)μ⊥在(zai)進(jin)動(dong)圓(yuan)錐(zhui)上(shang)不均勻(yun)分(fen)布(bu)(NMR發生時)，就(jiu)會出現(xian)橫向(xiang)磁(ci)化(hua)強(qiang)度(du)分量M⊥，如圖(tu)2所(suo)示(shi)。

圖(tu)2 核(he)磁矩(ju)μi相位(wei)相幹(gan)時可形(xing)成(cheng)橫向磁(ci)化(hua)強(qiang)度(du)分量M⊥

核(he)磁矩(ju)正是通(tong)過(guo)自旋(xuan)—自旋(xuan)相互(hu)作(zuo)用(yong)使(shi)μ⊥分散(san)開，從(cong)而(er)導致(zhi)μi在(zai)圓(yuan)錐(zhui)上(shang)的分(fen)布(bu)趨於均勻(yun)，此(ci)即(ji)M⊥→0。這(zhe)正(zheng)是自(zi)旋(xuan)系統內部“橫(heng)向熱平(ping)衡(heng)"狀態。這種能(neng)量轉(zhuan)移的速(su)度(du)取(qu)決(jue)於自(zi)旋(xuan)—自旋(xuan)相互(hu)作(zuo)用(yong)的強(qiang)度(du)，用壹(yi)個自旋(xuan)—自旋(xuan)弛(chi)豫時間(spin-spin relaxation)T2來(lai)描述。自旋—自旋(xuan)弛(chi)豫通(tong)常比自(zi)旋(xuan)—晶(jing)格要快(kuai)，液(ye)體中(zhong)兩者(zhe)基本在(zai)同(tong)壹(yi)量級，固(gu)體中(zhong)T2比液(ye)體中(zhong)T2短(duan)得(de)多。